UHF頻段的反向散射RFID系統是根據電磁波的反向散射原理工作的，無論是無源標簽還是有源標簽，標簽中存貯數據的讀取過程都是依靠標簽天線將接收到的電磁波進行反向散射調制來完成。
因此，探討反向散射燈ID的電磁場理論基礎是對研究閱讀器和標簽之間的能量和數據傳輸非常必要的，下面從標簽天線的輻射、接收和散射等三方面來探討反向散射RFID技術的電磁場理論基礎，并建模仿真兩種實際應用的標簽結構來驗證標簽的性能主要決定因素。
標簽天線的輻射與接收
UHF頻段的反向散射即ID系統是一個典型的無線通信系統。對于標簽來說，它既要有效地接收閱讀器發射來電磁波，又要有效地向閱讀器反射回電磁波。而電磁波的發射和接收需要通過標簽的天線來完成。標簽天線主要有偶極子天線、折疊偶極子天線、變形折合天線等。所以我們有必要首先以電流元的輻射發射特性來深入研究天線的發射和接收，然后分析天線的各項電參數，這些是進一步研究UHF頻段標簽天線原理的必要基礎。
圖1：標簽的構成，chip(芯片），strap(連接帶），antenna(天線），laminate(基片）
根據天線的結構形式，一般將其分為兩大類。一類是由導線或金屬棒構成的天線，稱為線狀天線或線天線;另一類則是類似聲學或光學設備;由金屬圓面或介質圓面構成的天線，稱為面狀天線或面天線。在RFD標簽天線中主要采用線天線。
然而無論是線天線或面天線，都可以分割為無限多個基本元，在這些基本元上載有交變高頻電流或磁流。在每一個基本元上的電磁流的振幅、相位和方向均假設是相同的。這樣一具體天線則由這些基本元按一定的結構形式拼接而成。當然，各個元上的電磁流的振幅、尺寸以及方向可能是不相同的具體的分布形式由天線的幾何形狀尺寸以及激勵條件所決定。根據基本元的輻射特性，可按電磁場的疊加原理得出各類天線的輻射特性。
基本元的類型可以分為三類。一類是電流元，元上載有交變電流，又稱之為電基本振子;第二類為磁流元，又稱為磁基本振子，元上載有交變磁流;根據電磁場對偶性原理，磁基本振子的輻射場可從電基本振子的輻射場對應得出;第三類為面基本元，依據等效原理可將面元上的磁場與電場分別用等效電流元和等效磁流元來代替，這樣可以用電基本振子和磁基本振子的結果而得出面元的輻射特性。
圖2：標簽與閱讀器的電磁耦合
天線的散射過程可用發射天線T、散射天線S和接收天線R構成的線性三端口網絡系統來描述(如圖3)，并通過網絡分析方法求出接收天線R處散射場ES的表達式。天線的散射通常包括兩個部分:一部分是與散射天線負載情況無關的結構項散射場，它是由于入射平面波在天線結構上的感應電流或位移電流所產生的散射場，其散射機理與普通散射場機理相同，另一部分則是隨天線負載情況而變化的天線的模式項散射場，其是由于負載與天線不匹配而反射的功率經天線再輻射而產生的散射場，這是天線作為一個加載散射體而特有的散射。
圖3：由發射、散射和接收天線構成的三端口網絡
標簽的芯片一般可以實現三種阻抗變化:一種是開路，一種是短路，另一種是匹配負載。在大部分情形下，標簽采用短路和匹配負載兩種狀態來分別代表0和1兩種信息位。在這兩種狀態下，標簽天線的反射系數F會相應的做出改變。從而對標簽RCS值產生顯著影響。這樣如果標簽的RCS很大，而且在短路和匹配負載兩種狀態下的RCS變化值很大，很顯著的結果就是增加標簽的可讀性。這也是從根本上提高標簽性能的方法之一。
圖4：調制的雷達散射截面的變化說明
當標簽天線負載阻抗Z:與天線的輸入阻抗完全匹配時，天線接收到的能量被完全吸收，并且r=O，所以此時標簽天線的散射截面只由天線結構項散射截面∂S構成。當天線短路時，即ZL=O時，則天線接收到的功率全部被天線反射出去，也就是r=一1，此時標簽天線的散射截面由天線結構項散射截面∂S和天線模式項散射截面∂e構成。當天線開路時ZL=∞，r=1，此時，天線模式項散射截面∂e為負，所以天線的總散射截面為最小值，不利于識別，因此大多數情況采用匹配負載和短路兩種情形。
因此散射截面的變化與負載電阻及有關。RFID系統正是利用這一特性，通過芯片內存儲的數據信息來控制天線負載的變化也就是RCS的變化，從而將電子標簽存儲的數據信息調制到反射的電磁波中并發送到閱讀器中，實現了數據的讀取過程。電子標簽中的可變負載要隨著傳輸數據流的節拍變化，這樣，散射截面面積實際上被芯片存貯的數據流調制。因為由電子標簽反射的信號功率是由數據調制決定的，所以這種調制相當于通信原理中的幅移鍵控(ASK)。
圖5：Tag Angular Sensitivity